Analisis Gerak Pegas dengan PDB Orde II – Gerak Harmonis dan Teredam

Getaran Osilasi Pegas Sederhana Dengan Analisis Matematis PDB Orde II

ditulis oleh :

Ahmad Dahlan

di

Ahmaddahlan.NET – Gerak pada pegas merupakan salah satu gerak yang dapat dianalisis melalui persamaan diferensial biasa orde II (PDB Orde II). Gerak ini mengikuti hukum Newton tentang gerak. Asumsinya ada dua yakni jika terjadi secara harmonis dan tidak harmonis.

Gerak Harmonis Pegas diterapkan dengan asumsi tidak ada gaya luar yang bekerja pada pegas sehingga ketika egas diberi ganguan / simpangan, pegas akan terus berayun selaman dengan periode tetap. Asumsi ke dua jika ada gaya eksternal yang bekerja pada pegas yang nilainya kecil, maka pegas akan akan berhenti pada satu waktu tersebut. Gerak pegas ini disebut Teredam lembut atau Dumped Oscillation.

Gambar dari Gaya Gaya yang bekerja pada Pegas Berosilasi

Pada sebuah pegas yang digantung beban akan terdapat empat kemungkinan gaya masing adalah :

  1. Gaya berat w = mg
  2. Gaya pemulih Fk = -k (y+Δy)
  3. Gaya Peredam pada pegas FD = -Dvy
  4. Gaya Eksternal Fe

Misalkan pegas diberi ganguan sehingga pegas mulai bergerak maka berlaku hukum Newton II tentang gerak

ΣF=maΣF = ma

Persamaan ini kemudian di subtitusi dengan semua gaya yang bekerja pada pegas sehingga menjadi

Wb+Fk+FD+Fe=maW_b+F_k+F_D+Fe = ma
mg−ky−kΔy−Dvy+Fe=mamg - ky - kΔy -Dv_y + F_e = ma

Karena mg = -ky dan vy adalah turunan pertama perubahan posisi terhadap waktu dy/dt maka persamaan ini dapat dituls lebih sederhana.

−kΔy−Ddydt+Fe=md2ydt2-kΔy -D\frac{dy}{dt}+ F_e = m\frac{d^2y}{dt^2}

Jika Δy adalah besara simpangan maka bisa dianggap sebagai y, dengan demikian Bentuk umum persamaan diferensial biasa Orde II untuk Gerak harmonik pada pegas adalah :

md2ydt2+Ddydt+ky=Fem\frac{d^2y}{dt^2} +D\frac{dy}{dt}+ky =F_e

A. Analisis Matematis Gerak Harmonis Pegas

Pada gerak pegas yang berosilasi harmonik sederhana ada dua asumsi yang dimasukkan yang tidak ada gaya peredam dan gaya eksternal yang bekerja sehingga persamaan gerak dapat ditulis :

md2ydt2+ky=0m\frac{d^2y}{dt^2} +ky =0

bagi kedua ruas dengan m

d2ydt2+kmy=0\frac{d^2y}{dt^2} +\frac{k}{m}y =0

Pada saat pegas berada pada percepatan maksimum nilai k/m = ω2, sehingga

d2dt2y+ω2y=0\frac{d^2}{dt^2} y+ω^2y =0
(d2dt2+ω2)y=0(\frac{d^2}{dt^2} +ω^2)y =0

Misalkan :

d2dt2=r2\frac{d^2}{dt^2} = r^2

maka bisa disimpulkan

r2+ω2=0r^2 + ω^2 = 0

Persamaan ini r2+ω2=0 memiliki akar-akar yang homogen seperti pada Solusi Umum PBD Orde II yakni r1,2 = ±iω0 dengan solusi :

y(t)=c1cos⁡ω0t+c2sin⁡ω0ty_{(t)}=c_1 \cosω_0t+c_2\sinω_0t

Untuk menentukan nilai konstanra c1 dan c2, kita lakukan sedikit trik dengan mengalikan ke dua ruas dengan :

c12+c22c12+c22=1\frac{\sqrt{c_1^2+c_2^2}}{\sqrt{c_1^2+c_2^2}}=1

Sehingga persamaan dapat ditulis dengan :

y(t)=c12+c22(c1c12+c22cos⁡ω0t+c2c12+c22sin⁡ω0t)y_{(t)}=\sqrt{c_1^2+c_2^2}(\frac{c_1}{\sqrt{c_1^2+c_2^2}} \cosω_0t+\frac{c_2}{\sqrt{c_1^2+c_2^2}}\sinω_0t)

Misalkan R2=C12+C22, diambil dari sebuah segitiga siku-siku, maka

cos⁡θ=c1c12+c22\cosθ=\frac{c_1}{\sqrt{c_1^2+c_2^2}}

dan

sin⁡θ=c2c12+c22\sin θ= \frac{c_2}{\sqrt{c_1^2+c_2^2}}

Sehingga solusi y(t) dapat ditulis :

y(t)=R(sin⁡θcos⁡ω0t+cos⁡θsin⁡ω0t)y_{(t)}=R (\sinθ\cos ω_0t+\cosθ\sin ω_0t)

Bisa disederhanakan dengan indetintas Trigonometri yakni

y(t)=Rcos⁡(ω0t±θ)y_{(t)}=R \cos (ω_0t±θ)

Dimana
y(t)= simpangan gelombang
R = Amplitudo
θ = bilangan gelombang
ω0 = frekuensi sudut dimana ω02=k/m

Contoh Gerak dan Grafik Sinosoidal ada Pegas

B. Analisis Matematis Gerak Pegas Teredam Lembut

Pada kasus dunia nyata misalnya sebauh pegas yang dipasang pada sebuah motor. Pegas akan mendapatkan gaya peredam dari pegas agar getaran berhenti.

md2ydt2+Ddydt+ky=Fem\frac{d^2y}{dt^2} +D\frac{dy}{dt}+ky =F_e

Pada kasus Pegas teredam Lembut maka Fe adalah nol, sehingga peredam hanya berasal dari gaya peredam pegas.

md2ydt2+Ddydt+ky=0m\frac{d^2y}{dt^2} +D\frac{dy}{dt}+ky =0

Kita gunakan pemisalan r = d/dt, sehingga persamaan ini dapat ditulis

(m.r2+D.r+k)y=0(m.r^2+D.r+k)y=0

dengan demikian :

m.r2+D.r+k=0m.r^2+D.r+k=0

Pada kasus terdeam lembut Diskiriman berlaku D2 – 4mk < 0 sehingga akar-akar dapat dinyatakan dalam bilangan real dengan bentuk :

r1,2=−b±i4mk−D22m=−b2m±i4mk−D22mr_{1,2}=\frac{-b±i\sqrt{4mk-D^2}}{2m}=\frac{-b}{2m}±\frac{i\sqrt{4mk-D^2}}{2m}

suku pertama adalah α dan β. Bentuk solusi dari dari persamaan ini adalah :

y(t)=c1eα+iβt+c2eα−iβty_{(t)}=c_1e^{α +iβt}+c_2e^{α -iβt}

masukkan nilai α dan β, sehingga solusinya gerak terdemannya menjadi

y(t)=Re−d2mtcos⁡βt−θy_{(t)}=Re^{\frac{-d}{2m}t}\cosβt-θ

Dimana R adalah Simpangan maksimum awal atau y0

Bentuk Getarannya seperti berikut :

Grafik getaran pada pegas teredam

Tinggalkan Balasan

Komentar

Baca Juga